珠海840压瓦机厂家常用解决方案

该位置的原子数密度等于整---体系统的平均数密度

ρ０。对于气体，由于

其粒子的统计分布的平均性，其偶分布函数ｇｒ在任何位置均相等，ｇｒ＝１。晶态固体

因原子以特定方式周期排列，其ｇｒ以相应规律呈孤立的若干尖锐峰。液体的ｇｒ出现

若干渐衰的钝化峰直至几个原子间距后趋向ｇｒ＝１，表明液体的原子集团 短程有序的局

域范围半径只有几个原子间距大小。非晶固体的ｇｒ与液体相似。对于液体，对应于

ｇｒ峰的位置，ｒ＝ｒ１ 表示参考原子至其周围第配位层各原子的平均原子间距，由

于衍射所获得的ｇｒ具有统计平均意义，ｒ１ 也表示某液体的平均原子间距。

σｓｇ＜σｌｓ时，ｃｏｓθ为负值，即θ＞９０°。此情况下，液体倾向于形成球状，称之为液体能润湿固体。θ＝１８０°为完全不润湿。

２?影响界面张力的因素

１熔点　原子间结合力大的物质，其熔点高，表面张力也大。表１?３为几种金属的熔和表面张力。

２温度　对于多数金属和合金，

度升高，表面张力降低，即ｄσｄｔ＜０。这因为，温度升高时，液体质点间距增，表面质点的受力不对称性减弱，因表面张力降低。当达到液体的临界温时，由于气?液两相界面消失，表面张等于零。但是，对于某些合金，如铸

、碳钢、铜及其合金等，其表面张力随温度的升高而增大，即ｄσｄｔ＞０。如图１所示。

３?厚壁金属型中的凝固

当金属型的涂料层很薄时，厚壁金属型中凝固金属和铸型的热阻都不可忽略，因而

都存在明显的温度梯度。由于此时金属?铸型界面的热阻相对很小，可忽略不计，则铸

型内表面和铸件表面温度相同。可以认为，厚壁金属型中的凝固传热为两个相连接的

半---大物体的传热，整个系统的传热过程取决于铸件和铸型的热物理性质，其温度

分布如图１?２７所示。

４?水冷金属型中的凝固

在水冷金属型中，是通过控制冷却水温度和流量使铸型温度保持近似恒定 ｔ２ｆ＝ｔ２０，

在不考虑金属?铸型界面热阻的情况下，凝固金属表面温度等于铸型温度 ｔ１ｆ＝ｔ２０。在这

种情况下，凝固传热的主要热阻是凝固金属的热阻，铸件中有较大的温度梯度。系统的温度

分布如图１?２８所示。

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